什么決定了放射照片中的幾何清晰度？
決定放射照片中缺陷可識(shí)別性的有三個(gè)因素：
1.幾何效應(yīng)：
- 光源大小
- 光源到物體的距離
- 缺陷到膠片的距離
2.膠片屬性（決定圖像質(zhì)量）：
- 顆粒度
- 對(duì)比度
- 霧化
- 固有的不清晰度
3.應(yīng)用的輻射質(zhì)量。
什么導(dǎo)致放射照片的幾何不清晰度？
幾何不清晰度
X射線管和放射性來源總是會(huì)因焦點(diǎn)或光源大小維度的有限性而產(chǎn)生一定程度的模糊放射照片，即圖1-11中的“幾何不清晰度” Ug。
Source: 源頭
Film:膠片
Density across film:薄膜密度
Geometric unsharpness.幾何不清晰度
The source diameter, S, is shown very large for clarity. -- 為了清楚起見，對(duì)源直徑 S 的大小進(jìn)行了放大。
F是指焦點(diǎn)到膠片（或源頭到膠片）的距離
a是指缺陷到膠片的距離
在這種情況下，缺陷的兩個(gè)邊緣的不清晰圖像可能會(huì)重疊，如示例C所示。因此，C圖像不僅變得不清晰，而且與使用點(diǎn)光源制成的圖像A和使用相對(duì)較小的光源制成的圖像B相比，對(duì)比度也降低。
固有不清晰度
不僅受到X射線直接照射的鹵化銀晶體會(huì)形成銀粒，而且（盡管程度較低）乳劑的周圍體積也會(huì)發(fā)生這種變化。這個(gè)橫截面區(qū)域代表“固有不清晰度”或“膠片不清晰度” Uf
因此，即使在沒有幾何不清晰度的情況下，如果輻射能量足夠高，仍然可能出現(xiàn)膠片的不清晰度，即所謂的“固有不清晰度”。如果用高能X射線對(duì)帶有銳利厚度過渡的鋼試驗(yàn)板進(jìn)行射線照相，那么“階梯”的圖像的膠片密度會(huì)從A到B逐漸過渡。
如果沒有固有的不清晰度，膠片將顯示兩個(gè)密度之間的絕對(duì)銳利的過渡，如圖3a-11所示。實(shí)際上，圖像的密度變化如圖3b、3c和3d-11所示。
For clarity, the density curves are magnified along the X-axis. 為清楚起見，密度曲線沿 X 軸放大
(a) Density distribution across image of sharp edge, assuming U=0: 銳邊圖像上的密度分布，假設(shè)U=0
(b) (c) and(d) density distribution due to film unsharpness (b)theorectical; (C)with grain;(d)
smoothed: （c）和（d）由于薄膜不銳化引起的密度分布（b）理論的;（c）有顆粒度的;（d）平滑的
這個(gè)過渡區(qū)域的寬度（Uf），以毫米表示，是膠片不清晰度的衡量標(biāo)準(zhǔn)。
表1-11和圖4-11顯示了在不同輻射能量水平下曝光的膠片的固有不清晰度的實(shí)驗(yàn)確定值。這些值是基于使用濾波器和薄鉛增強(qiáng)屏的；更厚的屏幕會(huì)產(chǎn)生稍高的值。如果不使用鉛屏幕，
Uf會(huì)小1.5到2倍。Uf主要受輻射強(qiáng)度和所使用的增強(qiáng)屏類型的影響；膠片的類型幾乎沒有任何影響。
膠片和增強(qiáng)屏之間的距離對(duì)Uf的值非常重要。
膠片和增強(qiáng)屏之間的良好接觸是必要的，可以通過將膠片和屏幕一起真空包裝來實(shí)現(xiàn)。
Radiation energy: 輻射能量
Uf in mm: 每毫米膠片的Uf值
Fig. 4-11, Graphical representation of table 1-11. Values of Uf for X- and Gamma radiation at increasing radiation energies: 圖 4-11 表示在表1-11中，X-和γ輻射在增加輻射能量時(shí)的Uf值.
從上述信息中可以推導(dǎo)出，當(dāng)輻射能量增加時(shí)，Uf 也會(huì)增加。
總的不清晰度
膠片的總不清晰度 Ut 是由Ug 和 Uf 的組合確定的。兩個(gè)值不能簡單地相加以得到 Ut 的數(shù)值。
在實(shí)踐中，以下公式為膠片的不清晰度 Ut 提供了最佳的近似值：
大體上，如果一個(gè)不清晰度值（Ug 或 Uf）是另一個(gè)值的兩倍以上，那么總的不清晰度等于單個(gè)值中的最大值；如果兩個(gè)不清晰度值相等，那么總的不清晰度約為單個(gè)值的開根號(hào)2即1.4 倍。
如有必要，可以通過增加焦距到膠片的距離來減少Ug。但這只能在有限的范圍內(nèi)進(jìn)行，因?yàn)橛捎谄椒椒幢榷?，曝光時(shí)間會(huì)變得極長。作為一種折中，選擇了一個(gè)最佳的焦距到膠片距離 F，使得Ug=Uf。
因此，通過增加源到膠片的距離的方式，可以將 Ug 減少到所需的任何值。但考慮到平方反比定律，這個(gè)距離不能無限制地增加，否則會(huì)導(dǎo)致極長的曝光時(shí)間。該公式還指出，隨著缺陷與膠片之間的距離增加，幾何不清晰度的重要性越來越大。
但當(dāng)使用焦點(diǎn)尺寸在 10-50 μm 范圍內(nèi)的微焦點(diǎn)X射線管時(shí)，會(huì)出現(xiàn)一個(gè)特殊情況。在這么小的焦點(diǎn)尺寸的情況下，可以通過使用短的源到標(biāo)本距離和大的標(biāo)本到膠片距離故意放大圖像，同時(shí)仍然保持一個(gè)可接受的小的 Ug 值。這種技術(shù)的優(yōu)點(diǎn)，稱為“投影放大方法”，在辨識(shí)非常小的缺陷時(shí)，膠片圖像中總是存在的顆粒度對(duì)結(jié)果的干擾較小。
圖 2-11 顯示了幾何不清晰度對(duì)焦點(diǎn)尺寸小于缺陷的圖像的影響。
A. Point focus size-s-: no geometric unsharpness-defect image sharp A.點(diǎn)焦點(diǎn)尺寸-s-：無幾何不清晰-缺陷圖像清晰
B. Small focus size--s-:geometric unsharpness Ug-defect image blurred B.焦距尺寸小--s-：幾何不清晰度Ug 缺陷圖像模糊
C.Increased fucus size ---s-: still larger Ug – defect image blurred and loss of contrast – Co is less than in A and B C.焦距尺寸增加---s-：仍然較大的 Ug – 缺陷圖像模糊和對(duì)比度損失 – Co小于A和B
Co=contrast
Co=對(duì)比度